惠更斯说：“耍赖是不行的。”
牛顿说：“那你说说为什么？会有环，而不是连续的？就是因为有波？”
惠更斯说：“球形波面上的每一点都是一个次级球面波的子波源，子波的波速与频率等于初级波的波速和频率，此后每一时刻的子波波面的包络就是该时刻总的波动的波面。”
牛顿说：“有点意思，然后呢？”
惠更斯说：“介质中任一处的波动状态是由各处的波动决定的”
牛顿说：“那也不见得会有环，这个环十分清晰，你说的各处波动的波动源头，不能分离的如此清晰。”
惠更斯对牛顿说：“光的直线传播、反射、折射等都能以此来进行较好的解释。此外，惠更斯原理还可解释晶体的双折射现象。”
牛顿说：“但用它不能解释衍射现象，而且还会导致有倒退波的存在，而这显然是不存在的。”
惠更斯说：“次波假设不涉及波的时空周期特性——波长，振幅和位相，虽然能说明波在障碍物后面拐弯偏离直线传播的现象。”
牛顿说：“衍射是始终无法正常解释。有明暗相间的条纹出现，表明各点的振幅大小不等，你能说清这是为什么？”
惠更斯说：“你也说不清，粒子也不可能形成牛顿环。需要能够定量计算光所到达的空间范围内任何一点的振幅，才能更精确地解释衍射现象。”
后来，菲涅耳在惠更斯原理的基础上，补充了描述次波的基本特征——相位和振幅的定量表示式，并增加了“次波相干叠加”的原理，从而发展成为惠更斯—菲涅耳原理。这个原理的内容表述如下：
面积元ds所发出的各次波的振幅和相位满足下面四个假设：
(1)在波动理论中，波面是一个等相位面。因而可以认为ds面上各点所发出的所有次波都有相同的初位相(可令其为零)。
(2)次波在点处所引起的振动的振幅与r成反比。这相当于表明次波是球面波。
(3)从面元ds所发次波在处的振幅正比于ds的面积，且与倾角θ有关，其中θ为ds的法线n与ds到点的连线r之间的夹角，即从ds发出的次波到达点时的振幅随θ的增大而减小(倾斜因数)。
(4)次波在点处的位相，由光程nr决定。